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En $f(x) = 1 $ pertenecen al espacio de Hilbert del pozo cuadrado infinitamente profundo?

Que el pozo cuadrado esté en el intervalo $(0,\pi )$ . Generalmente se postula que la función de onda de este sistema debe desaparecer en los puntos finales, es decir, $g(0)= g(\pi) = 0$ .

La función $f(x) \equiv 1 $ no cumple esta condición. Pero se puede expandir en términos de los estados propios $\{\sin n x \}$ ,

$$ f(x) = \frac{4}{\pi} \left(\sin x + \frac{1}{3}\sin 3x + \frac{1}{5}\sin 5 x + \ldots \right) .$$

Por lo tanto, debería pertenecer al espacio de Hilbert abarcado por los estados propios, ¿no?

Por otro lado, por la expansión, este estado tiene energía infinita, lo que lo hace como un estado inválido.

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Nathan Feger Puntos 7675

Generalmente, el espacio de Hilbert para el pozo cuadrado infinito se toma como $$ L_2([0,\pi]) = \left\{f:[0,\pi]\to \mathbb C \ \middle| \ |f|^2 \text{ is Lebesgue integrable, } \int_0^\pi|f(x)|^2\mathrm dx<\infty\right\}, $$ así que la respuesta es .

Por otro lado, su función no satisface las condiciones que exigimos al conjunto de físico estados en el pozo, ni pertenece al dominio del hamiltoniano, ambos subconjuntos estrictos del espacio de Hilbert.

Es un hecho incómodo que algunas* configuraciones en QM que implican espacios de Hilbert de dimensión infinita dan lugar a estados que viven en el espacio de Hilbert del problema pero que no estamos dispuestos a considerar como estados físicos. Esto es una consecuencia desafortunada del hecho de que nos gusta la propiedad de cierre bajo superposiciones infinitas de los espacios de Hilbert, pero las condiciones que nos gusta imponer a los estados para llamarlos "físicos" no se cierran bajo esas superposiciones infinitas. Así que, ya sabes, ugh. Pero es lo que hay, y hacemos lo posible por mantener las cosas tan bien etiquetadas como podemos.

*En realidad, por "algunos", quiero decir todo configuraciones en QM que implican espacios de Hilbert de dimensión infinita. Este comportamiento es genérico y aparece en todas partes: es fácil encontrar ejemplos.

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Entonces, ¿cuál es el dominio del hamiltoniano?

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Básicamente, el conjunto de todas las funciones $\psi$ tal que $H\psi$ sigue en $L_2([0,\pi])$ . Sin embargo, si estás seriamente preocupado por estas cuestiones, vale la pena que te sientes durante mucho tiempo con un libro de texto de análisis funcional.

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"Esto es una desafortunada consecuencia del hecho de que nos gusta la propiedad de cierre bajo infinitas superposiciones de los espacios de Hilbert, pero las condiciones que nos gusta imponer a los estados para llamarlos "físicos" no se cierran bajo esas infinitas superposiciones." ¿Podría tener una o dos referencias para profundizar en esto? ¿Y te refieres al postulado de los observables hermitianos cuando afirmas "las condiciones que nos gusta imponer a los estados para llamarlos 'físicos'"? ¿O se refiere a la normalización? Le agradezco su comprensión de estas cuestiones.

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