15 votos

En la integral $I(a)=\int_0^1\frac{\log(a+t^2)}{1+t^2}\mathrm dt$

Considere la integral de parámetros

$$I(a)=\int_0^1\frac{\log(a+t^2)}{1+t^2}\,{\rm d}t\tag1$$

Dónde $a\in\mathbb{C}$ . Me cuesta evaluar esta integral de forma cerrada.

Sin embargo, primero vamos a concentrarnos en algunos valores particulares de $a$ para el que realmente pude evaluar la integral exactamente

$$\begin{align} &a=0:&&\int_0^1\frac{\log(t^2)}{1+t^2}\,{\rm d}t=-2G\\ &a=1:&&\int_0^1\frac{\log(1+t^2)}{1+t^2}\,{\rm d}t=\frac{\pi}2\log(2)-G \end{align}$$

Aquí $G$ denota la constante de Cataluña. El primer caso es una de las muchas definiciones integrales de la Constante de Catalan mientras que el segundo caso puede reducirse a integrales de este tipo mediante la sustitución $t=\tan(y)$ . Además WolframAlpha es capaz de proporcionar una forma cerrada para el caso $a=-1$

$$a=-1:\int_0^1\frac{\log(t^2-1)}{t^2+1}\,{\rm d}t=\frac{\pi}4\log(2)+\frac{i\pi^2}4-G$$

Parece que la antiderivada general del caso $a=-1$ puede expresarse en términos del polilogaritmo (el término puede encontrarse en el enlace dado, pero es demasiado complicado para incluirlo aquí).

Para otros valores de $a$ No pude hacer nada. Intenté ampliar el $\log$ y respectivamente el denominador como una serie que terminó en una suma infinita de Funciones Hipergeométricas $($ del tipo $_2F_1(1,k+1;k+2;-1/3)$ emparejado con un denominador que depende de $k$$ )$ No fui capaz de expresarme explícitamente. Además, intenté aplicar el truco de Feynman, es decir, diferenciar con respecto a $a$ con el fin de deshacerse de la $\log$ . La integral que se produce se evaluó fácilmente utilizando la descomposición de fracciones parciales. De todas formas no he conseguido encontrar fronteras adecuadas para la integración con el tiempo. $a$ después. Aplicar una sustitución trigonométrica $($ para ser precisos $t=\tan(x)$$ )$ conducen al término logarítmico $\log(1+\cos^2(x))$ que no estaba seguro de cómo manejar sin invocar varias potencias de la función coseno $($ es decir, utilizando la expansión en serie de Taylor del logaritmo natural $)$ .
Tanto la primera aproximación como la última dieron como resultado una doble suma infinita. Mis conocimientos sobre sumas dobles, especialmente su evaluación, son bastante débiles. Tal vez alguien más es capaz de terminar esto.


Tengo dudas de que sea posible derivar una expresión explícita de forma cerrada para $I(a)$ . Sin embargo, para el caso de que el límite superior esté dado por $\infty$ en lugar de $1$ existe en realidad una expresión de forma cerrada que me produce curiosidad

$$I(a,b,c,g)=\int^\infty_0 \frac{\log(a^2+b^2x^2)}{c^2+g^2x^2}\,{\rm d}x = \frac{\pi}{cg}\log\left(\frac{ag+bc}{g}\right)\tag2$$

No estoy familiarizado con la forma en que se dedujo esta elegante relación ya que acabo de tropezar con esta dentro de este puesto .


Apreciaría mucho una expresión explícita para $I(a)$ tal vez sea similar a la que se da en el caso de $(2)$ aunque no estoy seguro de que exista tal término. Sin embargo, me interesa especialmente el caso $a=3$ para otro integral en el que estoy trabajando ahora.

Gracias de antemano.

2 votos

Puedes encontrar una expresión en términos de polilogaritmos (que quizás puedas simplificar más). Posible enfoque: considera $I'(a)$ , resuelve la integral y luego trata de integrar hacia arriba. Para $a=3$ obtendrá algo como $I(3) = -G-\frac{1}{2} i \text{Li}_2\left(i-\frac{2}{-i+\sqrt{3}}\right)+\frac{1}{2} i \text{Li}_2\left(-i+\frac{2}{-i+\sqrt{3}}\right)+\frac{1}{4} \pi \log (2)-\frac{1}{3} i \pi \tan ^{-1}\left(e^{\frac{i \pi }{3}}\right)$

0 votos

@Winther Estoy un poco confundido acerca de las fronteras de intgeración. Para elegir el límite superior como $a=3$ está claro para mí, pero ¿qué pasa con la otra frontera? ¿No debo elegir un valor para el que la expresión desaparezca para obtener una antiderivada general, o me equivoco? ¿Integró de $0$ a $3$ ¿repuesto?

0 votos

Usted sabe $I(0)$ así que si conoces algún antiderivada $J(a)$ de $I'(a)$ y luego tienes $I(a) = -2G + (J(a) - J(0))$

9voto

Zacky Puntos 162

$$\mathcal J(a,t)=\int_0^1 \frac{\ln(a+t(1+x^2))}{1+x^2}\mathrm dx\Rightarrow I(a)=\int_0^1\frac{\ln(a+x^2)}{1+x^2}\mathrm dx=\mathcal J(a-1,1)$$ $$ \frac{\mathrm d}{\mathrm dt}\mathcal J(a,t)=\int_0^1 \frac{\mathrm dx}{a+t+tx^2}=\frac{1}{\sqrt{t(t+a)}}\arctan\left(\sqrt{\frac{t}{t+a}}\right)$$ $$\mathcal J(a,0)=\frac{\pi\ln a}{4}\Rightarrow \mathcal J(a,1)=\underbrace{\int_0^1 \frac{1}{\sqrt{t(t+a)}}\arctan\left(\sqrt{\frac{t}{t+a}}\right)\mathrm dt}_{=J}+\frac{\pi\ln a}{4}$$ Ahora mediante la sustitución $\displaystyle{\sqrt{\frac{t}{t+a}}=x\Rightarrow \frac{\mathrm dt}{\sqrt{t(t+a)}}=\frac{2}{1-x^2}dx}$ nos encontramos con que: $$J=2\int_0^\frac{1}{\sqrt{1+a}}\frac{\arctan x}{1-x^2}\mathrm dx \overset{x=\frac{1-y}{1+y}}=\int_{\frac{\sqrt{1+a}-1}{\sqrt{1+a}+1}}^1\frac{\arctan\left(\frac{1-y}{1+y}\right)}{y}\mathrm dy$$ $$=\frac{\pi}{4}\int_{\frac{\sqrt{1+a}-1}{\sqrt{1+a}+1}}^1\frac{\mathrm dy}{y}-\int_0^1 \frac{\arctan y}{y}\mathrm dy+\int^{\frac{\sqrt{1+a}-1}{\sqrt{1+a}+1}}_0\frac{\arctan y}{y}\mathrm dy$$ $$\Rightarrow \mathcal J(a,1)=\frac{\pi}{4} \ln\left(\frac{\sqrt{a+1}+1}{\sqrt{a+1}-1}\right)-\mathrm G+\operatorname{Ti}_2\left(\frac{\sqrt{a+1}-1}{\sqrt{a+1}+1}\right)+\frac{\pi}{4}\ln a$$ $$\Rightarrow \boxed{I(a)=\int_0^1 \frac{\ln(a+x^2)}{1+x^2}dx=\frac{\pi}{2}\ln(\sqrt a+1)-\mathrm G+\operatorname{Ti}_2\left(\frac{\sqrt{a}-1}{\sqrt{a}+1}\right)}$$ Dónde $\operatorname{Ti}_2(x)$ es el integral tangente inversa y $\mathrm G$ es La constante del catalán .


Algunos resultados agradables que sigue: $$\boxed{I(3)=\int_0^1\frac{\ln(3+x^2)}{1+x^2}\mathrm dx=\frac{\pi}{4}\ln 2+\frac{\pi}{6}\ln(2+\sqrt 3)-\frac13\mathrm G}$$ $$\boxed{I\left(\frac13\right)=\int_0^1 \frac{\ln\left(\frac13 +x^2\right)}{1+x^2}\mathrm dx=\frac{\pi}4 \ln \left(\frac23\right)+\frac{\pi}{3}\ln(2+\sqrt 3)-\frac53\mathrm G}$$

5voto

Matthew Scouten Puntos 2518

Me sale $$ I'(a) = \int_0^1 \dfrac{dt}{(t^2+a)(t^2+1)} = {\frac {\pi\,\sqrt {a}-4\,\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) }{ 4 \left( a-1 \right) \sqrt {a}}} $$ Al integrar esto con Maple se obtiene una expresión bastante complicada, que parece funcionar para $0 < a < 1$ (se debe utilizar una rama diferente después de $a=1$ ): $$\frac{i}{2}{\it dilog} \left( {\frac {-2\,\sqrt {a}+1-i+ \left( 1+i \right) a }{a+1}} \right) -\frac{i}{2}{\it dilog} \left( {\frac {2\,\sqrt {a}+1+i+ \left( 1-i \right) a}{a+1}} \right) +\frac{\pi}{4}\,\ln \left( 1-\sqrt {a } \right) +\frac{\pi}{4}\,\ln \left( 1+\sqrt {a} \right) -\frac{1}{2}\,\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \ln \left( -\sqrt {2} \left( 1 +\sqrt {a} \right) \sqrt {a+1}+2\,a+2 \right) +\frac{1}{2}\,\arctan \left( { \frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \ln \left( \sqrt {2} \left( -1+\sqrt {a } \right) \sqrt {a+1}+2\,a+2 \right) -\frac{1}{2}\,\arctan \left( {\frac {1}{ \sqrt {a}}} \right) \ln \left( \sqrt {2} \left( 1+\sqrt {a} \right) \sqrt {a+1}+2\,a+2 \right) +\frac{1}{2}\,\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \ln \left( -\sqrt {2} \left( -1+\sqrt {a} \right) \sqrt {a+1 }+2\,a+2 \right) +2\,i\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \arctan \left( {\frac {-1+\sqrt {a}}{-\sqrt {2}\sqrt {a+1}+\sqrt {a}+1 }} \right) +2\,i\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \arctan \left( {\frac {1+\sqrt {a}}{\sqrt {2}\sqrt {a+1}+\sqrt {a}-1}} \right) -i\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \pi-\frac{i}{4}{\pi}^ {2}-{\it Catalan} $$

0 votos

Supongo que dilog se refiere al Dilogaritmo $\operatorname{Li}_2$ ? Sin embargo, ¿ves alguna manera de simplificar un poco más esta expresión? Además este término es desde mi punto de vista no utilizable ya que estoy buscando especialmente el caso $a=3$ aunque es sorprendente que al menos Maple haya sido capaz de proporcionar una forma cerrada. ¿Qué quiere decir exactamente con se debe utilizar una rama diferente después de $a=1$ ? Soy consciente de los radios de convergencia más bien pequeños de las funciones implicadas -al menos dentro de su representación en serie-, pero ¿a qué rama ¿se refiere usted exactamente?

2 votos

"Rama" en el sentido del análisis complejo. Aunque la singularidad de $I'(a)$ en $a=1$ es removible, la forma cerrada para su antiderivada tiene términos $-\arctan \left( {\frac {1}{\sqrt {a}}} \right) \ln \left( \sqrt {2} \sqrt {1+a}-1-i- \left( 1-i \right) \sqrt {a} \right) $ y $\frac{\pi}{4}\,\ln \left( -\sqrt {a}+1 \right) $ que tienen un punto de ramificación en $a=1$ . Hay que tener cuidado en la selección de las ramas de estas funciones multivaluadas.

0 votos

Ah, vale. Eso tiene sentido. Para ser honesto, no he mirado de cerca la fórmula que has proporcionado antes de escribir mi comentario. Especialmente los puntos críticos $a=0$ y $a=1$ son claramente visibles dentro de la tangente inversa, así como dentro del logaritmo, lo que hace que mi confusión en primer lugar sea algo redundante. Examinando los diferentes componentes de la antiderivada me he dado cuenta de que hay pares bastante simétricos pero desgraciadamente no sé cómo utilizar este hecho para simplificar los términos...

5voto

user97357329 Puntos 6

Dejemos que $a>-1$ sea un número real. Entonces

$$\int_0^1 \frac{\log(1+a^2x^2)}{1+x^2}\textrm{d}x=\frac{\pi}{2}\log(1+a)-G+\text{Ti}_2\left(\frac{1-a}{1+a}\right),$$

donde $G$ es la constante de Catalán y $\displaystyle \text{Ti}_2(x)=\int_0^x \frac{\arctan(t)}{t}\textrm{d}t$ es la integral tangente inversa.

Gracias a Cornel por esta manera de escribir la forma cerrada de la integral.

i-Ciencias.com

I-Ciencias es una comunidad de estudiantes y amantes de la ciencia en la que puedes resolver tus problemas y dudas.
Puedes consultar las preguntas de otros usuarios, hacer tus propias preguntas o resolver las de los demás.

Powered by:

X