Esta respuesta está adaptada del Problema 1.4 en Používáme lineární algebru, un libro de problemas resueltos de álgebra lineal (accesible de forma gratuita en línea pero desafortunadamente solo en checo, hasta donde sé). Mostraré que con las siguientes suposiciones:
- Tratamos con un circuito de CC o de CA (baja frecuencia) cuyos únicos elementos son resistores y fuentes de voltaje ideales,
- Cada arista del circuito lleva una resistencia no nula (positiva),
Las leyes de circuitos de Kirchhoff dan una solución única para la corriente y el voltaje en cada elemento del circuito.
Primero algunos comentarios. La unicidad es fácil de entender por motivos físicos. La linealidad de las leyes de Kirchhoff implica que solo puede haber más de una solución si el mismo circuito con las fuentes eliminadas (es decir, su voltaje establecido en cero sin cambiar la topología del circuito) puede soportar corrientes no triviales. La suposición de resistencia positiva de cada arista del circuito hace que esto sea físicamente imposible debido a la conservación de energía. Por la misma razón, creo que la misma afirmación es válida para circuitos de CA con otros elementos que no sean resistores siempre y cuando la impedancia de cada arista tenga una parte real positiva. Sin embargo, no me resulta inmediatamente obvio cómo el argumento a continuación se generaliza a este caso. También se puede ver fácilmente que al eliminar la suposición de resistencia positiva puede llevar tanto a ambigüedades en la solución como a patologías: ver las respuestas de Ryan Hazelton y Alfred Centauri. Finalmente, el mismo argumento debería aplicarse a circuitos con fuentes de corriente ideales debido a la dualidad entre los dos tipos de fuentes; la suposición de fuentes de voltaje ideales es solo por simplicidad de notación.
Ahora al negocio. Supondré sin pérdida de generalidad que el circuito está representado por un grafo conectado; de lo contrario, simplemente se consideran todos los componentes conectados uno por uno. El argumento sigue básicamente el método de voltaje de nodo. En el primer paso, nos damos cuenta de que la segunda ley de Kirchhoff (voltaje) es equivalente a la existencia de un potencial en el grafo. Supongamos que el circuito tiene $N$ vértices (nodos). Podemos elegir el potencial de uno de ellos arbitrariamente, digamos $u_1=0$. Para una solución dada de las leyes de Kirchhoff, entonces podemos obtener el potencial $u_i$ del $i$-ésimo vértice sumando las caídas de voltaje sobre los resistores y los voltajes entregados por las fuentes sobre cualquier camino conectando el $i$-ésimo vértice a $u_1$. La segunda ley de Kirchhoff garantiza que el resultado para $u_i$ es independiente de la elección del camino, y por lo tanto está bien definido.
En el segundo paso, tratamos con un conjunto de ecuaciones para los potenciales desconocidos $u_2,\dotsc,u_N$, implicados por la primera ley de Kirchhoff (corriente). Solo consideramos los vértices $2,\dotsc,N$, lo que da $N-1$ ecuaciones para los $N-1$ potenciales desconocidos. La ecuación para el $i$-ésimo vértice se lee simbólicamente $$ \sum_j\frac1{R_{ij}}(u_i-u_j+U_{ij})=0, $$ donde la suma es sobre todos los vértices $j$ conectados a $i$ por una arista, $R_{ij}$ denota la resistencia en la arista $ij$, y $U_{ij}$ el voltaje entregado por las fuentes allí. Podemos escribir este conjunto de ecuaciones en forma matricial, $M\vec u=\vec U$, donde $\vec u=(u_2,\dotsc,u_N)^T$ y $\vec U$ contiene los datos de las fuentes. Los elementos diagonales de la matriz $M$ son $$ M_{ii}=\sum_j\frac1{R_{ij}}, $$ mientras que los elementos fuera de la diagonal son $$ M_{ij}= \begin{cases} -1/R_{ij}\text{ si $i$ y $j$ están conectados y $j\neq1$,}\\ 0\text{ de lo contrario.} \end{cases} $$ La positividad de todas las resistencias implica que $$ \sum_{j\neq i}|M_{ij}|\leq|M_{ii}| $$ para todo $i=2,\dotsc,N$. Además, hay tal $i$ (aquellos conectados por una arista a $u_1$) para los cuales se cumple la desigualdad estricta. Esto implica que la matriz $M$ es diagonalmente dominante, y por lo tanto invertible. Esto garantiza que el conjunto de ecuaciones para los potenciales $u_2,\dotsc,u_N$ tenga una única solución.
Una vez que se conocen todos los potenciales, las corrientes a través de todas las aristas del circuito se reconstruyen fácilmente. La corriente a través de la arista $ij$ es, simbólicamente, $$ I_{ij}=\frac1{R_{ij}}(u_i-u_j+U_{ij}). $$ Esto concluye el argumento, y muestra matemáticamente por qué la suposición de resistencias positivas es una condición suficiente para establecer la existencia de una solución única. Más generalmente, una solución única existe siempre que la matriz definida anteriormente, $M_{ij}$, que depende de la topología del circuito y las resistencias pero no de las fuentes, sea no singular. Si $M_{ij}$ es singular, puede haber más de una solución, o ninguna, como se sabe en álgebra lineal.
EDITAR: En respuesta a los comentarios de Titti, aquí hay más detalles que justifican por qué la matriz $M$ es invertible. Desde la correspondiente página de Wikipedia, una matriz es invertible si (i) es diagonalmente dominante, (ii) se cumple la desigualdad estricta (dominancia diagonal estricta) al menos para un elemento diagonal, y (iii) es irreducible. Las dos primeras condiciones son verificadas explícitamente arriba. La irreducibilidad significa que los índices no pueden ser divididos en dos conjuntos $I,J$ tal que $M_{ij}=0$ para todos los $i\in I$ y $j\in J$. Si la matriz $M$ fuera reducible, entonces los nodos del circuito correspondientes a los conjuntos $I$ y $J$ necesariamente estarían desconectados, a menos que nuestro circuito consista en dos subcircuitos que solo se "tocan" en el vértice 1. Pero tales subcircuitos siempre se pueden tratar por separado. Con la suposición de que el circuito está conectado, la condición (iii) también se puede considerar satisfecha.
1 votos
Para una discusión detallada y prueba, consulte el capítulo 12 en el volumen 2 de un curso de matemáticas para estudiantes de física. amazon.com/Curso-Matematicas-Students-Physics-Bk/dp/0521332451
1 votos
El concepto de homología y cohomología en circuitos eléctricos es bastante relevante aquí (cf. este y este). El número de bucles esenciales (1-cociclos) está dado por el primer número de Betti, mientras que los voltajes forman los 1-cobordes. De hecho, el estudio de la homología fue en parte inspirado por el estudio de las leyes de Kirchoff (cf. el artículo de 1923 de Weyl).
0 votos
Se puede encontrar una demostración muy simple aquí
0 votos
@Christophe Ese enlace parece muy susceptible a la descomposición del enlace y, por lo tanto, no particularmente útil. Para mayor claridad, el enlace que acabas de publicar va a un informe de "Prueba de la cantidad de ecuaciones independientes de Kirchhoff en un circuito eléctrico", P. Feldmann y R.A. Rohrer, IEEE T. Circuits Sys. 38, 681 (1991).