A cada diagrama de Feynman asociamos un conjunto de integrales que calculan la amplitud de dispersión correspondiente según las reglas de Feynman. Un ejemplo de tal amplitud:
$$\mathcal{M}=(-ig)^2\left[ \frac{i}{(p_1-p'_1)^2-m^2}+\frac{i}{(p_1+p_2)^2-m^2}\right]$$
de un proceso a nivel de árbol en la teoría escalar de Yukawa. En el caso de la dispersión de dos cuerpos entre dos cuerpos, denotamos los momentos entrantes como $p_1,p_2$ y el saliente como $p'_1,p'_2$ . Introducimos las variables de Mandelstam que surgen comúnmente en las amplitudes:
$$s=(p_1+p_2)^2=(p'_1+p'_2)^2$$ $$t=(p_1-p'_1)^2=(p_2-p'_2)^2$$ $$u=(p_1-p'_2)^2=(p_2-p'_1)^2$$
Nuestra amplitud correspondía a un conjunto de diagramas de Feynman:
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Si sustituimos nuestras variables de Mandelstam, vemos que el primer diagrama tiene $\mathcal{M}\sim 1/t$ y el segundo diagrama $\mathcal{M}\sim 1/s$ . Por lo tanto, decimos que la primera implica una canal t y el otro un canal s . El $s$ mide la energía total del centro de masa de la colisión, mientras que $t,u$ son medidas del momento intercambiado entre las partículas.
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¿Has mirado que el Variables de Mandelstam artículo en Wikipedia?
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Sí, lo hice, pero sigo confundido. Como los dos diagramas de arriba, creo que ambos canales representan la misma reacción. Porque las partículas incidentes y las partículas finales son las mismas en los dos casos. Entonces, ¿realmente son iguales?
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La naturaleza de los límites de los dos canales impone límites muy fuertes a las reacciones que puedes elegir si quieres diagramar ambos canales para una sola reacción. Son esos límites combinados los responsables de la aparente similitud de los dos diagramas. Por el contrario $e^+ + e^- \to \mu^+ + \mu^-$ puede sólo proceda por su diagrama de la izquierda y $e^- + \mu^- \to e^- + \mu^-$ sólo puede proceder por el diagrama de la derecha.
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Además de los límites de los números cuánticos, la cinemática de la interacción puede ser un factor importante. Por ejemplo, sustituya el gamma por el bosón Z en sus interacciones (lo que sí es relevante en caso de altas energías). Entonces, si la colisión se produce a una energía de aproximadamente la masa del bosón Z, es decir, sqrt(s) ~= m(Z), el canal s domina. Pero dependiendo del espacio de fase cinemático de la interacción, se puede dar una situación en la que domine el canal t. Estos dos casos corresponden a la respuesta de @JamalS: M ~= 1/(s-m^2) @ s~=m^2 VS M ~= 1/(t-m^2) @ t~=m^2.