NOTA: esto comenzó como una respuesta rápida y amable que se salió de las manos... pero todo por debajo de la segunda línea es probablemente opcional
En realidad, todo es cuántico. El término clásico "objeto" en el sentido de que sólo se refiere a un sistema en el que la clásica aproximación es válida, es decir, donde los efectos cuánticos como de la incertidumbre son insignificantes.
Piense en ello como esto: cuando usted hace una medición, los cambios de la wavefunctions tanto de la partícula medido y el detector. Por ejemplo, supongamos que usted está midiendo el impulso de una partícula elemental. Cuando se realice la medición, la partícula se va a perder algo de impulso y el detector de ganancias el importe correspondiente de impulso (o viceversa). Sin embargo, el detector consta de un gran número de partículas, generalmente algo en el $10^{20}$-ish gama, por lo que si va a agregar o eliminar una partícula de la pena de momento, el cambio en el detector de la función de onda es bastante insignificante. Debido a esto, usted puede usar la aproximación clásica de que el detector no se modifica por medio de la medición, y por lo tanto decir que es un clásico objeto.
Usted puede incluso hacer un análisis cuantitativo de este. Pero primero, una rápida de lado en la decoherencia. Suponga que la partícula comienza en un estado de $\int\mathrm{d}p_p\ f_p(p_p)|p_p\rangle$ y el detector se inicia en un estado de $\int \mathrm{d}p_d\ f_d(p_d)|p_d\rangle$ donde $f_p$ $f_d$ son el impulso de espacio wavefunctions de la partícula y el detector, respectivamente. El proceso de medición básicamente convolves los dos estados con un parámetro que representa el impulso transferido, por lo que el estado final termina siendo
$$\int\mathrm{d}p_p\mathrm{d}p_d\mathrm{d}q\ f_p(p_p)f_d(p_d)f(q) |p_p - q\rangle |p_d - q\rangle$$
donde $f(q)$ es alguna función de onda que describe la relación de las probabilidades de los distintos resultados de la medición. En la práctica, vamos a leer un determinado valor de $q$, se $q_0$, desde el dispositivo de medición, que es matemáticamente mediante la inserción de una función delta $\delta(q - q_0)$ bajo la integral. Que es lo que hace que los estados del detector y de partículas parecen decohere,
$$\int\mathrm{d}p_p\mathrm{d}p_d\mathrm{d}q\ f_p(p_p)f_d(p_d)f(q)\delta(q - q_0) |p_p - q\rangle |p_d + q\rangle$$
$$\propto\int\mathrm{d}p_p\ f_p(p_p)|p_p - q_0\rangle\int\mathrm{d}p_d\ f_d(p_d)|p_d + q_0\rangle$$
Ahora, supongamos que el detector contiene 150 partículas del mismo tipo como el que está siendo medido. Cada uno de estos 151 partículas tiene una Gaussiana distribución de impulso $g(p)$, todos con la misma varianza. Para la función de onda de la partícula, $f_p(p_p) = g(p_p)$. Pero el detector de la función de onda es un poco más complicado, ya que se tienen que obtener por la adición de hasta 150 copias de la función de onda $g(p)$ el uso de la media aritmética de las variables aleatorias; que termina siendo una Gaussiana con $\sqrt{150}$ veces el ancho y $150$ veces la media.
De todos modos, con la configuración establecida, vamos a pasar a los resultados. Antes de la medición, la partícula (verde) y el detector (rojo) wavefunctions este aspecto,
![Wavefunctions pre-measurement]()
Aquí he escalado el detector de la función de onda por 150 en el eje horizontal, por lo que realmente estás buscando el promedio de impulso por la partícula en el detector. De esta manera es más fácil conseguir un sentido de la relación del efecto de cualquier cambio en el momento.
Supongamos ahora que se me ocurre para medir el $q_0 = 5$ en cualquiera de las unidades que estamos trabajando. Utilizando la fórmula anterior, aquí está lo que el decohered wavefunctions aspecto:
![Wavefunctions post-measurement]()
Observe que la función de onda de la partícula ha cambiado un poco, pero el (escalada) detector de la función de onda apenas se ha movido en absoluto. De modo que todavía es probablemente una aproximación razonable decir que el detector de cero, con el impulso, es decir, se puede tratar como un clásico objeto.
