Empecemos por la definición de un conductor "perfecto":
Un cuerpo en el que los electrones son libres de moverse bajo la acción de un campo eléctrico.
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Corolario-1 : En condiciones electrostáticas el campo dentro de un conductor debe ser cero.
Supongamos, por el contrario, que en el interior de un conductor existiera un campo distinto de cero. Entonces el campo actuaría sobre los electrones moviéndolos hasta que los propios electrones produjeran un campo que anulara el campo externo. Como en condiciones electrostáticas no hay movimiento de cargas, el campo en la masa debe ser cero.
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Corolario-2 La densidad de carga en cualquier punto dentro de un conductor debe ser idéntica a cero, lo que implica que cualquier exceso de carga debe estar en la superficie.
Esto es simple. De acuerdo con la Ley de Gauss: $$\nabla\cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\epsilon}$$
Desde $\mathbf{E}$ es cero dentro del conductor, la densidad de carga también es cero.
Ahora, volviendo al problema dado, supongamos que tenemos un conductor perfecto y que, por algún mecanismo, eliminamos algunos electrones del conductor, dándole así una carga positiva.
La carga se redistribuye ahora de la siguiente manera:
- Si hay cargas positivas en el interior del conductor, éstas atraerán a los electrones. Pero los electrones ya están siendo atraídos por el núcleo al que pertenecen, así que ¿por qué iban a moverse? Todos los electrones ya tienen campos eléctricos que actúan sobre ellos (el campo eléctrico del núcleo), así que ¿por qué iba a suponer una diferencia añadir otros nuevos?
Respuesta Sí, el núcleo también atrae a los electrones, pero los conductores son sustancias en las que esta fuerza no es tan fuerte en comparación con las fuerzas externas debidas al campo externo, por lo que los electrones están sueltos y son libres de moverse.
Sin embargo, en los aislantes, esta fuerza de atracción del núcleo es fuerte y los electrones no son libres de moverse.
- Si todas las cargas están en la superficie, ¿cómo está el conductor en equilibrio?
Respuesta: En un conductor, una carga superficial experimentará una fuerza en presencia de un campo eléctrico. Esta fuerza es el promedio del campo eléctrico discontinuo en la carga superficial. Este promedio en términos del campo justo fuera de la superficie asciende a: $$ P =\frac{\sigma^2 }{2\epsilon} $$ donde $\sigma $ es la densidad de carga superficial.
Esta presión tiende a atraer al conductor hacia el campo, independientemente del signo de la carga superficial, pero al mismo tiempo las fuerzas mecánicas (tensión mecánica) del conductor contrarrestan esta presión electrostática y el conductor se mantiene en equilibrio.