Me parece que tienen problemas para encontrar definiciones de la carga de la conjugación de los operadores que son independientes de la teoría considerada.
Weinberg se define como el operador de asignación de tipos de partículas, a las antipartículas :
$$\operatorname C \Psi^{\pm}_{p_1 \sigma_1 n_1;p_2 \sigma_2 n_2; ...} = \xi_{n_1} \xi_{n_2} ... \Psi^{\pm}_{p_1 \sigma_1 n_1^c;p_2 \sigma_2 n_2^c; ...}$$
Él no parece realmente para especificar lo que él entiende por "antipartículas" por ahí, pero supongo que esta es la partícula de estado que es conjugado a esta. Esto supone que es posible descomponer el todo en uno-partícula de los estados.
Wightman parece ir con $C \gamma^\mu C^{-1} = \bar \gamma^\mu$, lo cual no es muy satisfactorio, y también sólo funciona para spinor campos.
He visto tirado en torno a que el $C$ conjugación corresponde aproximadamente a la noción de complejo de conjugación en la función de onda, pero nunca ampliado.
Hay una definición genérica de la carga de la conjugación, que no depende de cómo la teoría se construye? El teorema CPT en AQFT de hecho, parece no tener ninguna de esas extrañas construcciones, pero la acción de los diferentes tipos de simetrías está un poco escondido como
$$(\Psi_0, \phi(x_1) ... \phi(x_n) \Psi_0) = (\Psi_0, \phi(-x_n) ... \phi(-x_1) \Psi_0)$$
Es la acción de $C$ simetría $\Psi' = C \Psi$ sólo un estado tal que para cualquier operador $A$,
$$(\Psi, A \Psi) = (\Psi', A^\dagger \Psi')$$
o algo a ese efecto? En algunas partes parece que sólo puede ser $C \phi C^{-1} = \phi^*$.
