La integral puede expresarse en términos de una serie de funciones hipergeométricas de Gauss. Es dudoso que sea posible ir más allá por esta vía.
$I = \frac{1}{\pi}\int_0^{\pi/3}\ln\left(\mu(\theta)+\sqrt{\mu^2(\theta)-1}\right)d\theta = \frac{1}{\pi}\int_0^{\pi/3}\cosh^{-1}(\mu(\theta))$ , donde $\mu(\theta) = \frac{1}{2}+\cos(\theta)$ .
$$\cosh^{-1}(\mu)=\sum_{k=0}^\infty \frac{(-1)^k\Gamma(k+1/2)}{2^{k-1/2}(2k+1)k!\sqrt{\pi}}(\mu-1)^{k+1/2}$$ así que $$\mu(\theta)=\frac{1}{2}+\cos(\theta)\to I = \frac{1}{\pi^{3/2}}\sum_{k=0}^\infty \frac{(-1)^k\Gamma(k+1/2)}{2^{k-1/2}(2k+1)k!}(\cos(\theta)-1/2)^{k+1/2}$$
Dejemos que $I_k = \int(cos(\theta) - 1/2)^{k+1/2}d\theta$ . Entonces $$I_k = -\frac{1}{(2k+3)2^k}\sqrt{\frac{2}{3}}(2\cos(\theta)-1)^{k+3/2}F_1\left(k+\frac{3}{2};\frac{1}{2},\frac{1}{2};k+\frac{5}{2};\frac{1}{3}(1-2\cos(\theta)),2\cos(\theta)-1\right)+C$$ donde $C$ es una constante y $F_1$ es el Función hipergeométrica de apelación de dos variables.
$2\cos(0)-1=1$ , $2\cos(\pi/3)-1=0$ y $F_1(a;b,b;c;-1/3,1)=\frac{\Gamma(c)\Gamma(c-a-b)}{\Gamma(c-a)\Gamma(c-b)}_2F_1(a,b;c-b;-1/3)$ Así que $$I_k=\frac{1}{(2k+3)2^k}\sqrt{\frac{2}{3}}\frac{\Gamma(k+5/2)\Gamma(1/2)}{\Gamma(1)\Gamma(k+2)} {}_2F_1\left(k+\frac{3}{2},\frac{1}{2};k+2;-\frac{1}{3}\right)$$ $$I_k=\sqrt{\frac{2\pi}{3}}\frac{(2k+1)\Gamma(k+1/2)}{2^{k+2}(k+1)!} {}_2F_1\left(k+\frac{3}{2},\frac{1}{2};k+2;-\frac{1}{3}\right)$$
Por último, desde $I = \frac{1}{\pi^{3/2}}\sum_{k=0}^\infty \frac{(-1)^k\Gamma(k+1/2)}{2^{k-1/2}(2k+1)k!}I_k$ tenemos $$\frac{1}{\pi}\int_0^{\pi/3}\ln\left(\mu(\theta)+\sqrt{\mu^2(\theta)-1}\right)d\theta=\boxed{\frac{1}{\pi\sqrt{3}}\sum_{k=0}^\infty \frac{(-1)^k(\Gamma(k+1/2))^2}{2^{2k+1}(2k+1)k!(k+1)!} {}_2F_1\left(k+\frac{3}{2},\frac{1}{2};k+2;-\frac{1}{3}\right)}$$
